Feynmann - Feynmann 9

Таблица 16.5 · СОСТОЯНИЯ С J = 3/ 2АТОМА ДЕЙТЕРИЯ

Но у нас пока есть только четыре состояния, а у системы, которую мы рассматриваем, их шесть.

Из двух состояний во второй строчке (16.42) мы для об­разования | J = 3/ 2, М =+ 1/ 2> составили только одну линей­ную комбинацию. Есть и другая линейная комбинация, орто­гональная к ней, у нее тоже М =+ 1/ 2и она имеет вид

Точно так же из двух состояний в третьей строке (16.42) можно скомбинировать два взаимно-ортогональных состояния, каждое с М = - 1/ 2. То, которое ортогонально к (16.50), имеет вид

это и есть два оставшихся состояния. У них M = m e + m d = ± 1/ 2; эти состояния должны соответствовать J = 1/ 2. Итак, мы имеем

Можно убедиться, что эти два состояния действительно ведут себя как состояния объекта со спином 1/ 2; для этого надо выразить дейтронную часть через нейтронные и протонные со­стояния (при помощи табл. 16.3). Первое состояние в (16.53) превратится в

(16.55) а это можно переписать так:

Посмотрите теперь на выражение в первых фигурных скобках и подумайте, что получается при объединении е и р. Вместе они образуют состояние с нулевым спином (см. нижнюю строку в табл. 16.3) и не дают вклада в момент количества движения. Остался только нейтрон, значит, вся первая фигурная скобка (16.56) будет вести себя при поворотах как нейтрон, а именно как состояние с J = 1/ 2 , M =+ 1/ 2.

Повторяя те же рассуждения, убедимся, что во вторых фигурных скобках (16.56) электрон и нейтрон объединяются, чтобы образовать нулевой момент количества движения, и ос­тается только вклад протона — с m p =+ 1/ 2. Скобка опять ведет себя как объект с J =+ 1/ 2, М =+ 1/ 2. Значит, и все выра­жение (16.56) преобразуется как | J =+ 1/ 2, М =+ 1/ 2>, чего мы и хотели. Состояние М= - 1/ 2, отвечающее формуле (16.56), можно расписать так (заменив везде, где нужно, + 1/ 2на - 1/ 2):

Вы легко проверите, что это совпадает со второй строчкой в (16.54), как и полагается, если каждая скобка представляет собой одно из двух состояний системы со спином 1/ 2. Значит, наши результаты подтвердились. Дейтрон и электрон могут существовать в шести спиновых состояниях, четыре из которых ведут себя как состояния объекта со спином 3/ 2(табл. 16.5), а два — как объект со спином J/ 2(16.54).

Результаты табл. 16.5 и уравнения (16.54) мы получили, вос­пользовавшись тем, что дейтрон состоит из нейтрона и протона. Правильность уравнений не зависит от этого особого обстоятель­ства. Для любого объекта со спином 1, объединяемого с объектом со спином 1/ 2, законы объединения (и коэффициенты) одни и те же. Совокупность уравнений в табл. 16.5 означает, что если система координат поворачивается, скажем, вокруг оси у, так что состояния частицы со спином 1 / 2 и частицы со спином 1 изме­няются согласно табл. 16.1 и 16.2, то линейные комбинации по правую сторону знака равенства будут изменяться так, как это свойственно объекту со спином 3/ 2. При таком же повороте со­стояния (16.54) будут меняться как состояния объекта со спи­ном 1/ 2. Результаты зависят только от свойств относительно пово­ротов (т. е. от спиновых состояний) двух исходных частиц, но отнюдь не от происхождения их моментов количества движения. Мы этим происхождением воспользовались лишь для вывода формул, выбрав частный случай, в котором одна из составных частей сама состоит из двух частиц со спином 1/ 2в симметричном состоянии. Все наши результаты мы свели в табл. 16.6, изменив индексы е и d на а и b , чтобы подчеркнуть их общность.