Feynmann - Feynmann 8a

е I = е 0 +а и е II =е 0 -а.

В общем случае два решения Е I и Е II относятся к двум состояниям; мы их опять можем назвать состояниями

У этих состояний С 1 и С 2 будут даваться уравнениями (7.18) и (7.19), где а 1 и а 2еще подлежат определению. Их отношение дается либо формулой (7.23), либо (7.24). Они должны также удовлетворять еще одному условию. Если известно, что си­стема находится в одном из стационарных состояний, то сумма вероятностей того, что она окажется в |1 > или | 2 >, должна равняться единице. Следовательно,

или, что то же самое,

Эти условия не определяют а 1 и а 2однозначно: остается еще произвол в фазе, т. е. в множителе типа е i d . Хотя для а можно выписать общие решения, но обычно удобнее вычислять их в каждом отдельном случае.

Вернемся теперь к нашему частному примеру молекулы аммиака в электрическом поле. Пользуясь значениями Н 11 , H 22и Н 12 из (7.14) и (7.15), мы получим для энергий двух ста­ционарных состояний выражения

Эти две энергии как функции напряженности x электрического поля изображены на фиг. 7.2.

Фиг. 7,2. Уровни энергии молекулы аммиака в электрическом поле.

Кривые построены по формулам (7.30):

Когда электрическое поле нуль, то энергии, естественно, обращаются в Е 0 ±А. При наложении электрического поля расщепление уровней растет. Сперва при малых x оно растет медленно, но затем может стать пропор­циональным $. (Эта линия — гипербола.) В сверхсильных полях энергии попросту равны

Тот факт, что у азота существует амплитуда переброса вверх — вниз, малосуществен, когда энергии в этих двух поло­жениях сильно отличаются. Это интересный момент, к которо­му мы позже еще вернемся.

Теперь мы наконец готовы понять действие аммиачного мазера. Идея в следующем. Во-первых, мы находим способ отделения молекул в состоянии | I > от молекул в состоянии | II >. Затем молекулы в высшем энергетическом состоянии | I > пропускаются через полость, у которой резонансная частота равна 24000 Мгц. Молекулы могут оставить свою энергию полости (способ будет изложен позже) и покинуть полость в состоянии | II >. Каждая молекула, совершившая такой пере­ход, передаст полости энергию E = E I - Е II . Энергия, отобран­ная у молекул, проявится в виде электрической энергии поло­сти.

Как же разделить два молекулярных состояния? Один способ такой. Аммиачный газ выпускается тонкой струйкой и проходит через пару щелей, создающих узкий пучок (фиг. 7.3).

Фиг. 7.3. Пучок молекул аммиака может быть раз­делен электрическим полем, в котором x 2 обладает гра­диентом, перпендикуляр­ным пучку.

Затем пучок пропускается через область, в которой имеется сильное поперечное электрическое поле. Создающие поле элект­роды изогнуты так, чтобы электрическое поле поперек пучка резко менялось. Тогда квадрат x · x электрического поля будет иметь большой градиент, перпендикулярный пучку. А у мо­лекулы в состоянии |/> энергия с x 2 растет, значит, эта часть пучка отклонится в область меньших x 2. Молекула же в со­стоянии | II >, наоборот, отклонится к области, где x 2 побольше, потому что ее энергия падает, когда x 2 растет.

Кстати, при тех электрических полях, которые удается генерировать в лаборатории, энергия m x всегда много мень­ше А. В этом случае корень в уравнении (7.30) приближенно равен