Ричард Фейнман - Том 1. Механика, излучение и теплота

Здесь есть возможность читать онлайн «Ричард Фейнман - Том 1. Механика, излучение и теплота» весь текст электронной книги совершенно бесплатно (целиком полную версию без сокращений). В некоторых случаях можно слушать аудио, скачать через торрент в формате fb2 и присутствует краткое содержание. Жанр: Физика, на русском языке. Описание произведения, (предисловие) а так же отзывы посетителей доступны на портале библиотеки ЛибКат.

Том 1. Механика, излучение и теплота: краткое содержание, описание и аннотация

Предлагаем к чтению аннотацию, описание, краткое содержание или предисловие (зависит от того, что написал сам автор книги «Том 1. Механика, излучение и теплота»). Если вы не нашли необходимую информацию о книге — напишите в комментариях, мы постараемся отыскать её.

Том 1. Механика, излучение и теплота — читать онлайн бесплатно полную книгу (весь текст) целиком

Ниже представлен текст книги, разбитый по страницам. Система сохранения места последней прочитанной страницы, позволяет с удобством читать онлайн бесплатно книгу «Том 1. Механика, излучение и теплота», без необходимости каждый раз заново искать на чём Вы остановились. Поставьте закладку, и сможете в любой момент перейти на страницу, на которой закончили чтение.

Тёмная тема
Сбросить

Интервал:

Закладка:

Сделать

Можно показать, что ожидаемая величина D N 2равна просто N — числу сделанных шагов. Кстати, под «ожидаемой величиной» мы понимаем наиболее вероятное значение (угаданное наилучшим образом), о котором можно думать как об ожидаемом среднем значении большого числа повторяющихся процессов блуждания. Эта величина обозначается как < D N 2> и называется, кроме того, «средним квадратом расстояния». После одного шага D 2всегда равно +1, поэтому, несомненно, < D 1 2>=1. (За единицу расстояния всюду будет выбираться один шаг, и поэтому я в дальнейшем не буду писать единиц длины).

Ожидаемая величина D N 2для N >1 может быть получена из D N -1. Если после ( N -1) шагов мы оказались на расстоянии D N -1, то еще один шаг даст либо D N = D N -1+1, либо D N = D N -1-1. Или для квадратов

67 Если процесс повторяется большое число раз то мы ожидаем что каждая из - фото 60(6.7)

Если процесс повторяется большое число раз, то мы ожидаем, что каждая из этих возможностей осуществляется с вероятностью 1/ 2, так что средняя ожидаемая величина будет просто средним арифметическим этих значений, т. е. ожидаемая величина D N 2будет просто D N 2+1. Но какова величина D N -1 2, вернее, какого значения ее мы ожидаем? Просто, по определению, ясно, что это должно быть «среднее ожидаемое значение» < D N -1 2>, так что

Том 1 Механика излучение и теплота - изображение 61(6.8)

Если теперь вспомнить, что < D 1 2>=1, то получается очень простой результат:

Том 1 Механика излучение и теплота - изображение 62(6.9)

Отклонение от начального положения можно характеризовать величиной типа расстояния (а не квадрата расстояния); для этого нужно просто извлечь квадратный корень из < D N 2> и получить так называемое «среднее квадратичное расстояние» D ск :

610 Мы уже говорили что случайные блуждания очень похожи на опыт с - фото 63(6.10)

Мы уже говорили, что случайные блуждания очень похожи на опыт с подбрасыванием монет, с которого мы начали эту главу. Если представить себе, что каждое продвижение вперед или назад обусловливается выпадением «орла» или «решки», то D N будет просто равно N О - N Р , т. е. разности числа выпадений «орла» и «решки». Или поскольку N О - N Р = N (где N — полное число подбрасываний), то D N =2 N O - N . Вспомните, что раньше мы уже получали выражение для ожидаемого распределения величины N О [она обозначалась тогда через k; см. уравнение (6.5)]. Ну а поскольку N — просто постоянная, то теперь такое же распределение получил ось и для D . (Выпадение каждого «орла» означает невыпадение «решки», поэтому в связи между N О и D появляется множитель 2.) Таким образом, на фиг. 6.2 график представляет одновременно и распределение расстояний, на которые мы можем уйти за 30 случайных шагов k=15 соответствует D =0, а k =16 соответствует D =2 и т. д.).

Отклонение N О от ожидаемой величины N /2 будет равно

611 откуда для среднего квадратичного отклонения получаем 612 Вспомним - фото 64(6.11)

откуда для среднего квадратичного отклонения получаем

612 Вспомним теперь наш результат для D ск Мы ожидаем что среднее - фото 65(6.12)

Вспомним теперь наш результат для D ск . Мы ожидаем, что среднее расстояние, пройденное за 30 шагов, должно быть равно √30=5,5, откуда среднее отклонение k от 15 должно быть 5,5:2=2,8. Заметьте, что средняя полуширина нашей кривой на фиг. 6.2 (т. е. полуширина «колокола» где-то посредине) как раз приблизительно равна 3, что согласуется с этим результатом.

Теперь мы способны рассмотреть вопрос, которого избегали до сих пор. Как узнать, «честна» ли наша монета? Сейчас мы можем, по крайней мере частично, ответить на него. Если монета «честная», то мы ожидаем, что в половине случаев выпадет «орел», т. е.

613 Одновременно ожидается что действительное число выпадений орла должно - фото 66(6.13)

Одновременно ожидается, что действительное число выпадений «орла» должно отличаться от N /2 на величину порядка √ N /2, или, если говорить о доле отклонения, она равна

Читать дальше
Тёмная тема
Сбросить

Интервал:

Закладка:

Сделать

Похожие книги на «Том 1. Механика, излучение и теплота»

Представляем Вашему вниманию похожие книги на «Том 1. Механика, излучение и теплота» списком для выбора. Мы отобрали схожую по названию и смыслу литературу в надежде предоставить читателям больше вариантов отыскать новые, интересные, ещё непрочитанные произведения.


Отзывы о книге «Том 1. Механика, излучение и теплота»

Обсуждение, отзывы о книге «Том 1. Механика, излучение и теплота» и просто собственные мнения читателей. Оставьте ваши комментарии, напишите, что Вы думаете о произведении, его смысле или главных героях. Укажите что конкретно понравилось, а что нет, и почему Вы так считаете.

x