БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (СЛ)

Лит.: Паули В., Нарушение зеркальной симметрии в законах атомной физики. К старой и новой теории нейтрино, в сборнике: Теоретическая физика 20 века, М., 1962, с. 376—418; Ву Ц. С., Мошковский С. А., Бета-распад, пер. с англ., М., 1970; Окунь Л. Б., Слабое взаимодействие элементарных частиц, М., 1963; Магshak R. Е., Riazuddiп, Ryап С. P., Theory of weak interactions in particle physics, N. Y., 1969.

Л. С. Окунь.

Рис. 4 к ст. Слабые взаимодействия.

Рис. 5 к ст. Слабые взаимодействия.

Рис. 7 к ст. Слабые взаимодействия.

Рис. 2 к ст. Слабые взаимодействия.

Рис. 6. Нарушение пространственной чётности инвариантности относительно зарядового сопряжения в процессах слабого взаимодействия, а также инвариантность слабого взаимодействия относительно комбинированной инверсии иллюстрируются на распадах m +®e ++ n е+ ñ m(а) и m -® е -+ ñ е+ n m(б). Жирная стрелка — направление спина мюона m +(m -) («кружок» со стрелкой обозначает направление «вращения», отвечающее указанному направлению спина); тонкая стрелка — направление импульса позитрона е +(электрона е -); пунктирная стрелка — изображение вылета е +(е -) в «зеркале» Р (при зеркальном отражении направление спина — направление «вращения» не меняется). Если бы в слабых взаимодействиях сохранялась пространственная чётность, т. е. существовала зеркальная симметрия, то вероятности вылета е +(е -) под углами J и p — J к направлению спина m +и m -были бы одинаковыми. Если бы слабое взаимодействие было инвариантно относительно зарядового сопряжения, то распады m +и m -выглядели бы одинаково. в действительности этого не наблюдается. Инвариантность слабых взаимодействий относительно комбинированной инверсии проявляется в том, что оказываются одинаковыми вероятности вылета е +под углом J к спину m +(а) и вылета е -под углом p — J к спину m -(б).

Рис. 3 к ст. Слабые взаимодействия.

Рис. 1 к ст. Слабые взаимодействия.

Сла'бый ферромагнети'зм,существование небольшого [~0,1—10 СГСМ /моль, или ~ 10 2 — 10 4 а/ ( м .моль )] спонтанного магнитного момента у определённых классов антиферромагнетиков. Этот магнитный момент может возникать в результате нестрогой антипараллельности векторов намагниченности магнитных подрешёток антиферромагнетика (поперечный С. ф.) или в результате неравенства величин намагниченности двух антипараллельных подрешёток антиферромагнетика (см. Антиферромагнетизм ) . Наиболее подробно С. ф. изучен в ромбоэдрических антиферромагнетиках (a-Fe 2O 3, МnСО 3, NiCO 3, CoCO 3, FeBO 3и др.), в ортоферритах — RFeO 3(R — трёхвалентный ион редкоземельного элемента) и в NIF 2. Тот факт, что С. ф. наблюдается в химически чистых антиферромагнетиках и не связан с ферромагнитными примесями, был установлен для NiF 2Л. Матарессе и Дж. Стаутом (США, 1954) и для МnСО 3и CoCO 3А. С. Боровиком-Романовым и М. П. Орловой (1956). У всех до сих пор известных антиферромагнетиков с С. ф. обнаружен поперечный С. ф. Теоретическое объяснение С. ф. было дано И. Е. Дзялошинским (СССР, 1957), который показал, что существование С. ф. следует из самых общих представлений о магнитной симметрии кристаллов. Теория Дзялошинского, в частности, объясняет, почему в одноосных кристаллах С. ф. наблюдается, когда намагниченность подрешёток направлена перпендикулярно главной оси симметрии кристалла, и отсутствует, когда намагниченность параллельна оси. Эффективное магнитное поле, приводящее к С. ф., получило название поля Дзялошинского. Оно в 10 2 — 10 4раз слабее эффективного поля обменного взаимодействия, обусловливающего намагниченность магнитных подрешёток кристалла.