БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (СЛ)

Каждое из слагаемых в токах j wи представляет собой сумму вектора и аксиального вектора, например . Такое выражение для С. в. описывает все известные слабые процессы, кроме т. н. нейтральных токов (см. ниже). Эти процессы можно расклассифицировать по тому, произведение каких слагаемых в токах j wи за них ответственно. В клетках таблицы перенумерованы соответствующие процессы.

Таблица слабых процессов

	1 2 3 4	2 5 6 7	3 6 8 9	4 7 9 10

Клетки таблицы, симметричные относительно диагонали, содержат прямые и соответствующие обратные процессы.

1. Произведение токов описывает упругое рассеяние n e+ e ® n e+ е; на опыте это рассеяние пока не обнаружено, но точность экспериментов несколько хуже необходимой для измерения предсказываемой теорией величины.

2 . Произведение токов ответственно за распады m +® e ++ n e+ и m -® e -+ + , которые хорошо изучены и прекрасно описываются теорией.

3 . Произведение токов ответственно за b-распады ядер и распады типа p + ® e ++ n eи . Вероятность последнего распада на основе аналогии между слабым векторным током и электромагнитным током (на основе гипотезы сохраняющегося векторного тока) была предсказана Я. Б. Зельдовичем и С. С. Герштейном ещё в 1955; последующие эксперименты подтвердили это предсказание. Это же взаимодействие приводит к нейтринной реакции + р ® е ++ n, обнаруженной в 1956 Ф. Райнесом и К. Коуэном (США) в пучке антинейтрино от ядерного реактора.

4 . Произведение токов ответственно за b-распады странных частиц, в которых меняется странность, например L ® р + е -+ , å -® n + e -+ , К +® е ++ n e, К +® е ++ n e+ p 0и т. д. В этих распадах имеют место следующие правила отбора, вытекающие из вида слабого тока и подтвержденные на опыте: 1)DS = ± 1, где DS — изменение странности адронов, участвующих в распаде (DS = S 1 — S 2, S 1— странность распадающегося адрона, S 2— странность адронов, появившихся в результате распада); 2) DS = DQ, где DQ — изменение электрического заряда адронов; 3) D T = 1/ 2, где D T — изотопический спин странного адронного тока.

5. Произведение токов приводит к процессу n m® m ++ m -+ n m, который должен происходить при взаимодействии нейтрино высокой энергии с кулоновским полем ядра. Теоретически предсказанная величина сечения процесса меньше предела, достигнутого при экспериментальных поисках этого процесса.

6 . Произведение токов ответственно за процессы захвата мюонов атомными ядрами, в основе которых лежит реакция m -+ р ® n + n m. Этот захват детально изучен для большого числа различных ядер. Кроме того, это же произведение ответственно за основной канал распада заряженных p-мезонов: p +® m ++ n m, p -® m -+ , а также за основную часть нейтринных реакций при высоких энергиях, которые наблюдаются в пучках нейтрино, образованных при распадах p - и К-мезонов, рождающихся при бомбардировке ядер энергичными протонами от ускорителей. Такие нейтринные пучки имеются в ряде лабораторий. При столкновении энергичного нейтрино с нуклоном могут происходичь как квазиупругие процессы: n m + n ® m -+ р или + р ® m ++ n, так и неупругие: n m( ) + нуклон ® m -(m +) + нуклон + мезоны. В обычных пучках нейтрино высоких энергий доля электронных нейтрино мала, т. к. p-мезоны в основном распадаются с испусканием m и n m.