Андрей Варламов - Физика повседневности. От мыльных пузырей до квантовых технологий

• Просвечивающий (трансмиссионный) электронный микроскоп, или ПЭМ (илл. 13). Он куда более громоздкий, чем РЭМ, зато способен достичь атомного разрешения. В этом случае для получения изображения анализируется пучок электронов, прошедший сквозь образец. Поэтому посредством просвечивающего микроскопа можно изучать только тонкие объекты. Если объект недостаточно тонок, его бы пришлось разрезать на пластины! Для нанообъектов эта деликатная операция не требуется.

• Сканирующий туннельный микроскоп, или СТМ. Это изобретение немца Герда Биннига и швейцарца Генриха Рорера, созданное в лаборатории IBM в Цюрихе (см. главу 24, «На берегу Цюрихского озера»), принесло им Нобелевскую премию в 1986 году, спустя пять лет после открытия. Это действительно удивительное изобретение, поскольку устройство способно «ощупывать» атомы с помощью иглы (илл. 14). На самом деле игла атома не касается: она приближается к нему на расстояние около 1 нм; при этом через зазор начинает течь туннельный ток (см. главу 25, «Квантование магнитного потока в сверхпроводящем кольце»). Расстояние от острия до атома должно выдерживаться с точностью до 0,1 нм, что означает, помимо прочего, что последнее должно быть надежно защищено от малейших колебаний. СТМ позволяет получить значительное атомное разрешение, однако он может передавать изображения только с самой поверхности твердого тела, следующий атомный слой остается невидимым (илл. 15). Кроме того, исследуемое вещество должно быть проводящим.

• Сканирующий атомно-силовой микроскоп, или АСМ. Подобно туннельному микроскопу, он «ощупывает» поверхности твердых тел с помощью иглы. Расстояние от кончика иглы до поверхности измеряется не по величине туннельного тока, а по силе, с которой поверхность действует на иглу. Последнюю определяют с помощью отклонения упругой консоли, которое регистрируется лазерным лучом. Поэтому вещество не обязательно должно быть проводящим (см. пример получаемого изображения в главе 19, «Полимеры»).

12. Электронный сканирующий микроскоп. На экране можно увидеть пример изображения

13. Просвечивающий электронный микроскоп

14. Схема действия туннельного микроскопа. Игла удерживается пьезоэлектрической трубкой на расстоянии приблизительно 1 нм от исследуемого образца. Туннельный ток усиливается и затем подвергается анализу

15. Пример изображения, полученного с помощью туннельного микроскопа. Это поверхность квазикристалла (см. главу 9, «Квазикристаллы»), которая обладает локальной симметрией пятого порядка

Наномир – королевство, где царят необычные физические законы. Это законы квантовой механики, и особенно они проявляют себя при низких температурах. Мы знаем, что энергия атома квантована, то есть может принимать только определенные значения, образующие дискретный набор. Оказывается, что при очень низкой температуре квантованным также является и сопротивление R очень маленькой электрической цепи! Напомним, что электрическое сопротивление в нашем обычном макроскопическом и относительно теплом мире главным образом обусловлено взаимодействием электронов с тепловыми колебаниями кристаллической решетки и ее дефектами (см. главу 24, «Природа электрического сопротивления»).

Правило этого квантования оказывается особенно простым, если говорить о величине, обратной сопротивлению, 1/ R , называемой кондактансом (или полной проводимостью). Она изменяется ступенчато, причем ее значение всегда является целым кратным 2e 2/h, где h – постоянная Планка. Уточним, как кондактанс можно менять: для этого в непосредственной близости от исследуемого объекта помещается электрод, называемый затвором (по аналогии с транзистором). Какого объекта? Обсудим два из них: квантовые провода и точечные контакты между полупроводниками.

Квантовый провод представляет собой очень узкий проводящий канал (илл. 16), состоящий из кристаллического проводника без дефектов, диаметр которого сопоставим с длиной волны де Бройля (см. главу 22, «Волна де Бройля и уравнение Шрёдингера»). Узость канала обуславливает волновое поведение электронов, что проявляется квантованием их поперечного движения в проводе. В классическом проводнике траекторию движения электрона под воздействием разности потенциалов можно себе представлять как изломанную линию от одной примеси, на которой электрон рассеялся, до другой. Такое движение называют диффузным (илл. 17a). В квантовом же проводе распространение электрона является «баллистическим» (илл. 17b) и больше похоже на распространение электромагнитной волны в волноводе (см. главу 2, «Распространение звуковых волн»). Как только наименьший из размеров проводника сравнивается с дебройлевской длиной волны, электрон оказывается как бы «запертым» в этом направлении и ведет себя согласно законам квантовой механики. Можно сказать, что рассматриваемый нанопроводник становится «квантовой ямой», движение электрона в которой квантуется. Поскольку система находится вне равновесия, то речь идет не о квантовых состояниях, а о модах, по аналогии с модами волноводов. Изменяя электрический потенциал затвора (не показано на илл. 17), можно пропустить одну, две, три или более мод. Каждая мода вносит свой вклад в общую проводимость, определяемую суммой вкладов всех мод.