Александр Матанцев - Как писатель XIX века Эфраим Скуайер открыл тайны древних цивилизаций

Однако следует иметь длину стоячих волн, строго соответствующую размеру камня. На всей длине камня должно помещаться всего одна зона с изменением давления, т.е. габаритный размер камня Lдолжен быть немного меньше половины длины стоячей волны:

L < λ/2 (1)

На рис. 34 представлены три случая для стоячих волн. Представим себе, что в центре расположен объект (камень). Указанное условие (1) выполняется в области расположения всего камня между линиями х 1и х 2. В случае В (нижний), в центре расположена пучность стоячей волны и соответствующее минимальное звуковое давление. В этом случае камень будет стремиться как бы соскользнуть с этого места и силы разницы звукового давления направят его вниз. В случае А (изображен слева) в центре имеется узел стоячей волны и максимальное давление, именно в этом случае звуковое давление будет выталкивать камень вверх.

Рис. 34. ТРи случая для стоячей волны [59]

Для получения наибольшей выталкивающей силы за счет разницы звуковых давлений, возникающей в стоячих волнах, необходимо четко выбирать соответствие объекта и длины стоячей волны. На рис. 34 показано, что максимальная выталкивающая сила за счет звуковой разницы давлений возникает при длине волны немного большей, чем размер объекта (камня или мегалита), те габаритные размеры камня должны быть немного меньше, чем расстояние х 1 – х 2, тогда выполняется условие (1).

Итак, в стоячей продольной волне максимальное изменение давления имеет место в узлах и минимальное – в пучностях.

Рис. 35

Рис. 35. Области повышенного и пониженного давления в стоячих волнах

На рис. 36 в большом масштабе показан сам четырехступенчатый профиль

Рис. 36

Рис. 36. В масштабе – четырехступенчатый профиль с взаимно перпендикулярными ступенями

Рис. 37

Рис. 37. Низкочастотные формируемые поля в воздушных объемах четырехступенчатого профиля

На рис. 37 показано, как в воздушных полостях ступеней формируются низкочастотные волны. Эти волны взаимно перпендикулярны, в соответствии с показанными стрелками на рис. 36.

На рис. 39. представлена форма фигур Лиссажк для рассматриваемого случая когда ω 1/ ω 2= 3/5

Немного истории

Автором этих фигур был Жюль Антуан Лиссажу французский физик, член – корреспондент Парижской АН (1879). Сами фигуры – это замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновременно два гармонических колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях

Рис. 38

Рис. 38. Траектории материальной точки, колеблющейся с одинаковыми частотами

в перпендикулярных направлениях, при различных разностях фаз:

1 – φ = 0 или φ = π (штриховая линия); 2 – φ=π/2; 3 – φ = π/4

Рис. 39

Рис. 39. Фигуры Лиссажу для случаев 4 и 5, когда ω 1/ ω 2= 3/5

Рис. 40

Рис. 40. Диаграмма направленности низкочастотных излучений от воздушного многоступенчатого объема

Рис. 41

Рис. 41. Низкочастотные излучения в плоскости, параллельной плоскости блока

поверхности блока.

Рис. 42. Составил автор, Александр Матанцев. Силы, действующие в процессе левитации

Силы, действующие в процессе левитации, показаны на рис. 42. Обозначения:

– F1, низкочастотные ультразвуковые волны от подставки, воздействующие на блок;

– F2, низкочастотные и ультразвуковые волны от подставки, действующие на объект (камень);