Ричард Фейнман - Том 2. Электромагнетизм и материя

В гл. 10, следуя общепринятому соглашению, мы писали Р=ε 0χЕ и величину χ (хи) называли «восприимчивостью». Здесь же нам удобнее пользоваться одной буквой, так что вместо ε 0χ мы будем писать α. Для изотропного диэлектрика α=(ϰ-1)ε 0, где ϰ — диэлектрическая проницаемость (см. гл. 10 §4 вып.5)

Обычно для коэффициентов пропорциональности между Pи Eпользуются термином тензор восприимчивости , оставляя термин поляризуемость для величин, относящихся к одной частице. Прим. ред.

Эту работу, затраченную на создание поляризации электрическим полем, не нужно путать с потенциальной энергией —p 0*Е постоянного дипольного момента p 0в поле Е.

Если не полагать с=1, как это делается здесь, то плотность энергии в принятых в книге единицах будет равна (ε 0/2)( E 2+ с 2 B 2) или в единицах СИ 1/ 2[ε 0 E 2+( l /μ 0) B 2]. — Прим. ред.

Всюду в этой главе мы будем пользоваться обозначениями, принятыми в гл. 31 (вып. 3); пусть α — атомная поляризуемость, как это определено здесь. В предыдущей главе мы пользовались буквой α для обозначения объемной поляризуемости, т. е. отношения Р к Е. Но в обозначениях этой главы P=Nαε 0E [см. выражение (32.8)].

Взяты из справочника «Handbook of Physics and Chemistry».

Или записав — i=е -iπ/2; √-i=e -iπ/4=соsπ/4-isinπ/4, что приводит к тому же результату.

Обычные пары натрия в основном моноатомны, хотя изредка там и встречаются молекулы Na 2.

Если бы все «другие» заряды находились на проводниках, то ρ дрбыло бы тем же самым, что и ρ свобв гл. 10 (вып. 5).

Или, если хотите, ток I на каждой грани может быть поровну; распределен на кубиках с двух сторон.

В системе, которой пользуется здесь автор, В= Н+1/ε 0c 2 М, но D=ε 0 E+ P. В старой, доброй системе единиц писали В=μ 0 Н=(1/ε 0c 2) Ни D=ε 0 Еили В=( Н+4π М) и D= Е+4π Р. Надо быть очень внимательным, когда формулы для магнетиков пишутся по аналогии с формулами для диэлектриков (ср. § 6).— Прим. ред.

Литература: Ch. Кittel, Introduction to Solid State Physics, 2nd ed., New York, 1956. (Имеется перевод: Ч. Киттель, Введение в физику твердого тела, Физматгиз, М., 1962.— Ред.)

Вместо В мы записали это уравнение через H=B-M/ε 0c 2, чтобы согласовать со сказанным в предыдущей главе. Если вам больше нравится, можете написать U=±|μ|B a=±|μ|(В+λ'M/ε 0с 2), где λ'=λ-1. Это одно и то же.

Вас может удивить, каким образом спины, которые должны быть направлены либо «вверх», либо «вниз», могут также быть направлены «вбок»! Это, конечно, правильно, но мне, право, не хотелось бы останавливаться на этом вопросе сейчас. Мы просто встанем на классическую точку зрения, представив себе атомные магнитики в виде магнитных диполей, которые могут быть ориентированы и в боковом направлении. Чтобы понять, как в квантовой механике можно в одно и то же время квантовать как «вверх—вниз», так и «направо — налево», требуется поднакопить больше знаний.

Это и есть момент инерции пластинки единичной плотности и с единичной площадью сечения

Кстати, точно такое же уравнение возникает и в других физических ситуациях: например, в мениске на поверхности жидкости, заключенной между двумя параллельными стенками, а поэтому можно воспользоваться тем же самым геометрическим рассмотрением.

Решение его можно выразить также через особые функции, называемые «эллиптическими функциями Якоби», которые когда-то раз навсегда были вычислены и протабулированы.

Литература: Ch. Kittel, Introduction to Solid State Physics, 2nd ed., New York, 1956. (Имеется перевод: Ч. Киттель, Введение в физику твердого тела, Физматгиз, М., 1962.)

Предположим на минуту, что полный угол сдвига θ делится на две равные части, чтобы деформация была симметричной относительно осей x и y.

Пластик с мудреным названием «поливинилиденхлорид», применяемый для обертки.— Прим. ред.