БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (КЮ)

Кюрдами'р, город (до 1938 — посёлок), центр Кюрдамирского района Азербайджанской ССР. Расположен на Кура-Араксинской низменности. Ж.-д. станция на линии Баку — Тбилиси, в 203 км к З. от Баку. 13,8 тыс. жителей (1972). Один из центров виноградарства и виноделия республики. Винодельческий и асфальтовый заводы.

Кюре'(франц. curé), католический приходский священник во Франции, Бельгии и некоторых других странах.

Кюренда'г, горный хребет в системе Копетдага. Расположен на 3. Туркменской ССР. Длина около 60 км. Сложен известняками и глинами. Рельеф низкогорный; высота до 971 м (г. Кюрен). Господствуют эфемерово-полынные пустыни и полупустыни (в сочетании с солянковыми), переходящие выше 500 м в субтропические степи.

Кюри' — Ве'йса зако'н, температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости c парамагнетиков, имеющая вид

c = С' /(Т-D), (1)

где C' и D — константы вещества (П. Вейс, 1907). Формула (1) достаточно хорошо описывает экспериментальную зависимость c от температуры Т в большинстве случаев парамагнетизма ионов в кристаллах, а также в кристаллах, обладающих атомным магнитным порядком, при Т > Q (выше точки Кюри или Нееля). Во многих случаях постоянная C' практически совпадает с постоянной С в Кюри законе для магнитных ионов данного вида. Постоянная характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с полем кристаллической решётки.

Магнитная восприимчивость парамагнетиков, становящихся при низких температурах ферромагнетиками, описывается формулой (1) с положительным значением D, близким к значению температуры Кюри Q (см. Кюри точка ) . Для веществ, переходящих при низких температурах в антиферромагнитное состояние, в большинстве случаев D отрицательна и только по порядку величины согласуется со значением температуры Нееля T N(см. Нееля точка ) .

К. — В. з. применим также к сегнетоэлектрикам. При температурах T>>Q (где Q — температура Кюри сегнетоэлектрика) диэлектрическая проницаемость e = В/(Т — Q), где В — константа вещества.

Кюри', внесистемная единица активности нуклида в радиоактивном источнике (активности изотопа). Названа в честь французских учёных П. Кюри и М. Склодовской-Кюри. Сокращённое обозначение: русское — кюри, международное — Ci. Была определена первоначально (1910) как количество радона (эманации радия), находящегося в радиоактивном равновесии с радием массой 1 г. Количество радона, соответствующее 1 К., имеет массу 6,51×10 -6 г и содержит 1,78×10 16атомов. Измерения скорости распада радона с активностью 1 К. дали 3,7×10 10распадов в секунду. Уточнение экспериментальных данных привело позднее к отказу от связи К. с количеством радона. К. — активность любого нуклида, в котором происходит 3,700×10 10актов распада в 1 сек.

Кюри' зако'н,температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости c некоторых парамагнетиков, имеющая вид

c = С/Т, (1)

где Т — абсолютная температура, С — константа вещества (константа Кюри). Установлен П. Кюри в 1895. К. з. подчиняются газы (кислород O 2, окись азота NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие растворы парамагнитных солей редкоземельных элементов и некоторые парамагнитные соли в кристаллическом состоянии (у таких солей между ионами — носителями магнитного момента m расположены препятствующие их взаимодействию группы атомов, лишённые момента, например молекулы кристаллизационной воды, аммиака и др.). Классическая теория К. з. основана на статистическом рассмотрении свойств системы («газа») слабо взаимодействующих атомов, молекул или ионов, имеющих магнитный дипольный момент. В отсутствие внешнего магнитного поля моменты m молекул ориентированы хаотически. В магнитном поле Н происходит ориентация моментов по полю, которой препятствует тепловое движение частиц. Статистический расчёт даёт для намагниченности единицы массы вещества в слабых магнитных полях при температуре Т величину М = Nm 2H/3kT, где N — число молекул, k — Больцмана постоянная. Т. о.,

c = M/H = Nm 2/3kT и C = Nm 2/3k. (2)

В сильных магнитных полях и при низких температурах тепловое движение не нарушает ориентацию магнитных моментов, намагниченность М стремится к величине Nm 2, т. е. к насыщению, и К. з. не имеет места. При заметном взаимодействии ионов — носителей магнитного момента между собой и с немагнитными ионами кристаллической решётки магнитная восприимчивость парамагнитных веществ подчиняется не К. з., а Кюри — Вейса закону.