БСЭ БСЭ: Большая Советская Энциклопедия (ОМ)

Ом(Ohm) Георг Симон (16.3.1787, Эрланген, — 7.7.1854, Мюнхен), немецкий физик. Учился в Эрлангенском университете (1805—06), затем работал учителем в Готштадте (Швейцария; 1806—09). Самостоятельно подготовил и защитил в Эрлангене докторскую диссертацию (1811). Преподавал в Бамберге (1813—1817), Кельне (1817—28), Берлине (1828—1833). С 1833 директор Политехнической школы в Нюрнберге, с 1849 профессор Мюнхенского университета. Основные труды по электричеству, оптике, кристаллооптике, акустике. Проведя серию точных экспериментов, установил (1826) основной закон электрической цепи ( Ома закон ) и дал (1827) его теоретическое обоснование. С 1830 занимался акустикой. В 1843 показал, что простейшее слуховое ощущение вызывается лишь гармоническими колебаниями, на которые ухо разлагает сложные звуки (т. н. акустический закон О.). В 1881 именем О. названа единица электросопротивления ( ом ). Член Лондонского королевского общества (1842).

Соч.: Crundzüge der Physik, Nürnberg, 1854; Gesammelte Abhandlungen, Lpz., 1892.

Лит.: Füchtbauer H. von, Georg Simon Ohm, B., 1939; Gerlach W., Georg Simon Ohm — Gedächtnis-Rede zur Feier seines 150. Geburtstages, Münch., 1939.

И. Д. Рожанский.

Г. С. Ом.

Ом, единица электрического сопротивления Международной системы единиц (СИ). Названа в честь немецкого физика Г. С. Ома ; русское обозначение ом , международное W. О. — сопротивление проводника, между концами которого при силе тока 1 а возникает напряжение 1 в . Соотношение между О. и др. единицами электрического сопротивления:

1 ом = 1,11·10 –12ед.СГСЭ = 10 9ед. СГСМ (см. СГС система единиц ).

О'ма зако'н, устанавливает, что сила постоянного электрического тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника:

RI = U . (1)

Коэффициент пропорциональности R , зависящий от геометрических и электрических свойств проводника и от температуры, называется омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. з. открыт в 1826 немецким физиком Г. С. Омом .

В общем случае зависимость между I и U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. з.; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен.

О. з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. з. имеет вид:

RI = U + E , (2)

где Е — эдс всех источников, включенных в рассматриваемый участок цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую форму:

R п I = E , (3)

где R n= R + R I — полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутреннего сопротивления R i источника эдс. Обобщением О. з. на случай разветвленных цепей являются Кирхгофа правила .

О. з. можно записать также в дифференциальной форме, связывающей в каждой точке проводника плотность тока j с полной напряжённостью электрического поля. Потенциальное электрическое поле напряжённости Е , создаваемое в проводниках микроскопическими зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т.к. работа этого поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатическими силами различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т.д.), которые действуют в источниках эдс и которые можно представить в виде некоторого эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Е стр, называется сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды, в общем случае равна Е +Е стр. Соответственно дифференциальный О. з. имеет вид:

r j = E + Е стр, или j = s( E + Е стр), (4)

где r — удельное сопротивление материала проводника, а s=1/r — удельная электропроводность.

О. з. в комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов :

ZI = E , (5)

где Z — полное комплексное сопротивление, равное Z = R+ iX , R — активное, а iX — реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного тока частоты w Х = w L — 1/w С .