БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (ШТ)

Шта'ремберг(Starhemberg) Эрнст Рюдигер (10.5.1899, Эфердинг близ Линца, ¾ 15.3.1956, Шрунс), австрийский государственный и политический деятель. Крупный землевладелец, один из руководителей хеймвера. В 1930 министр внутренних дел в 1934—36 вице-канцлер. Один из главных организаторов террора против рабочего движения (особенно при подавлении февральского вооруженного выступления 1934). После аншлюса (1938) в эмиграции (до 1955).

Штарк(Stark) Йоханнес (15.4.1874, Шиккенхоф, — 21.6.1957, Траунштейн), немецкий физик (ФРГ). Профессор Высших школ в Ганновере (с 1906) и Ахене (с 1909), университетов в Грейфсвальде (с 1917) и Вюрцбурге (с 1920). В 1934¾36 президент Немецкого научного общества. В 1919 был удостоен Нобелевской премии за открытие эффекта Доплера в каналовых лучах и расщепления спектральных линий в электрических полях (см. Штарка эффект ) . Выполнил также исследования по разряду в газах. Обнаружил отклонение света при его прохождении через неоднородные электрического поля. Во время гитлеровского режима — активный нацист.

Шта'рка эффе'кт,расщепление спектральных линий в электрических полях. Открыт в 1913 Й. Штарком при изучении спектра атома водорода. Наблюдается в спектрах атомов и др. квантовых систем; является результатом сдвига и расщепления на подуровни их уровней энергии под действием электрических полей (штарковское расщепление, штарковские подуровни). Термин «Ш. э.» относят не только к расщеплению спектральных линий в электрических полях, но и к сдвигу и расщеплению в них уровней энергии.

Ш. э. был объяснён на основе квантовой механики. Атом (или др. квантовая система) в состоянии с определённой энергией E приобретает во внешнем электрическом поле E элдополнит. энергию D E вследствие поляризуемости его электронной оболочки и возникновения индуцированного дипольного момента. Уровень энергии, которому соответствует одно возможное состояние атома (невырожденный уровень), в поле E элбудет иметь энергию E + D E , т. е. сместится. Различные состояния вырожденного уровня энергии могут приобрести разные дополнительные энергии D E a(a = 1, 2,..., g где g — степень вырождения уровня; см. Атом ) . В результате вырожденный уровень расщепляется на штарковские подуровни, число которых равно числу различных значений D E a. Так, уровень энергии атома с заданным значением момента количества движения ( h — Планка постоянная, J = 0, 1, 2,..., квантовое число полного момента количества движения) расщепляется в электрическом поле на подуровни, характеризуемые различными значениями магнитного квантового числа m J; (определяющего величину проекции момента М на направление электрического поля), причём значениям - m J и + m J соответствует одинаковая дополнит. энергия D E , поэтому все штарковские подуровни (кроме подуровня с m = 0) оказываются дважды вырожденными (в отличие от расщепления в магнитном поле, где все подуровни не вырождены; см. Зеемана эффект ) .

Различают линейный Ш. э., когда D E пропорционально E эл ( рис. 1 ), и квадратичный Ш. э., когда D E пропорционально ( рис. 2 ). В первом случае картина расщепления уровней энергии и получающихся при переходах между ними спектральных линий симметрична, во втором ¾ несимметрична.

Линейный Ш. э. характерен для водорода в не слишком сильных полях (в полях ~10 4 в/см он составляет тысячные доли эв ) . Уровень энергии атома водорода с заданным значением главного квантового числа n симметрично расщепляется на 2 n — 1 равноотстоящих подуровней (рис. 1 соответствует n = 3, 2 n — 1= 5). Компоненты расщепившейся в поле E спектральной линии поляризованы. Если E ориентировано перпендикулярно к наблюдателю, то часть компонент поляризована продольно (p-компоненты), остальные — поперечно (s-компоненты). При наблюдении вдоль направления поля p-компоненты не появляются, а на месте s-компонент возникают неполяризованные компоненты. Интенсивности разных компонент различны. На рис. 3 показано расщепление в результате Ш. э. спектральной линии водорода Н a(головной линии Бальмера серии ) .

Линейный Ш. э. наблюдается также в водородоподобных атомах (Не+, Li 2+, B 3+,...) и для сильно возбуждённых уровней др. атомов (в ряде случаев Ш. э. приводит к появлению запрещенных линий ) . Типичным для многоэлектронных атомов является квадратичный Ш. э. с асимметричной картиной расщепления. Величина квадратичного эффекта невелика (в полях ~10 5 в/см расщепление составляет десятитысячные доли эв ). Для достаточно симметричных молекул, обладающих постоянным дипольным моментом, характерен линейный Ш. э. В др. случаях обычно наблюдается квадратичный Ш. э.