Вера Подколзина - Медицинская физика

1Вб = 1Тлм2.

Тл – единица магнитной индукции (Тесла). Из формулы видно, что поток может быть как положительным, так и отрицательным.

Закон Ампера. Энергия контура с током в магнитном поле. Одним из главных проявлений магнитного поля является его силовое действие на движущиеся электрические заряды и токи. А. М. Ампером был установлен закон, определяющий это силовое воздействие.

В проводнике, находящемся в магнитном поле, выделим достаточно малый участок dI, который рассматривается как вектор, направленный в сторону тока. Произведение IdI называют элементом тока. Сила, действующая со стороны магнитного поля на элемент тока, равна:

dF = kIB sinb × dl,

где k – коэффициент пропорциональности; или в векторной форме

dF = ldl × B.

Эти соотношения выражают закон Ампера.

Сила, действующая согласно закону Ампера на проводник с током в магнитном поле, есть результат его воздействия на движущиеся электрические заряды, создающие этот ток. Сила, действующая на отдельный движущийся заряд, определяется отношением силы F, приложенной к проводнику с током, к общему числу N носителей тока в нем:

f Л= F / N (i)

Сила тока равна:

I = jS,

F = jSBL sinb,

где j – плотность тока. Получаем:

F = jSBL sin b = qnvSBL sinb2,

где n =N/ S I – концентрация частиц.

Подставляя последнее выражение к первому, получаем выражение для силы, действующей со стороны магнитного поля на отдельный движущийся электрический заряд и называемой силой Лоренца:

Направление силы Лоренца можно определить из векторной записи уравнения

f n = qvB.

Напряженность магнитного поля зависит от свойства среды, а определяется только силой тока, протекающего по контуру. Напряженность магнитного поля, созданного постоянным током, слагается из напряженности полей, создаваемых его отдельными элементами (Закон Био-Савара-Лапласа):

(dH – напряженность, k – коэффициент пропорциональности, di и r – векторы). Интегрируя, находим напряженность магнитного поля, созданного контуром с током или частью этого контура:

Круговым называется ток, протекающий по проводнику в форме окружности. Этому току соответствует также вращающийся по окружности электрический заряд. Зная напряженность магнитного поля и относительную магнитную проницаемость среды, можно найти магнитную индукцию:

B = M + M0H = mNf(2r).

Магнитные свойства вещества

Нет таких веществ, состояние которых не изменялось бы при помещении их в магнитное поле. Более того, находясь в магнитном поле, вещества сами становятся источниками такого поля. В этом смысле все вещества принято называть магнетиками. Так как макроскопические различия магнетиков обусловлены их 38б строением, то целесообразно рассмотреть магнитные характеристики электронов, ядер, атомов и молекул, а также поведение этих частиц в магнитном поле.

Отношение магнитного момента частицы к моменту ее импульса называют магнитомеханическим. Соотношения показывают, что между магнитным и механическим (момент импульса) моментами существует вполне определенная «жесткая» связь; эта связь проявляется в магнитомеханических явлениях. Магнитомеханиче-ские явления позволяют определять магнитомехани-ческие отношения и на основании этого делать выводы о роли орбитальных или спиновых магнитных моментов в процессах намагничивания. Так, например, опыты Эйнштейна показали, что за намагниченность ферромагнитных (железомагнитных) материалов ответственны спиновые магнитные моменты электронов.

Ядра, атомы и молекулы также имеют магнитный момент. Магнитный момент молекулы является векторной суммой магнитных моментов атомов, из которых она состоит. Магнитное поле воздействует на ориентацию частиц, имеющих магнитные моменты, в результате чего вещество намагничивается. Степень намагничивания вещества характеризуется намагниченностью. Среднее значение вектора намагниченности равно отношению суммарного магнитного момента Spmi всех частиц, расположенных в объеме магнетика, к этому объему:

Таким образом, намагниченность является средним магнитным моментом единицы объема магнетика. Единицей намагниченности служит ампер на метр (А/м).