Б Лемякин - Высшие знания

Амплитуда осевых полей p 0-мезона остается достаточной для слипания с оказавшимися поблизости мюонами. Присоединение m -мезона превращает p 0-мезон в p - -мезон или p + -мезон. А слипание с p 0-мезонами или с p - (p + )-мезонами приводит к образованию структур, обладающих характеристиками k-мезонов.

Слипание мезонов может привести к образованию большого спектра элементарных частиц, в зависимости от набора составляющих элементов. В экспериментах обнаруживаются только наиболее стабильные из них.

В обычных условиях расстояния между электронами очень велики, а окружающий их объем пространства насыщен нейтрино разных измерений. Поэтому в чистом виде электрон существует недолго. Осевые поля его захватывают нейтрино из окружающего пространства. Нейтрино низких измерений выбрасываются радиальными полями, а нейтрино высоких измерений после переходных процессов во внутреннем объеме электрона в результате биений выбрасываются в осевом направлении и замещаются другими нейтрино. В этих условиях электрон работает как частотный сепаратор, подбирая себе пробку нужной длины волны, после чего он превратится в мезон.

Превращение электрона в мезон приводит к изменению его частотных характеристик, поэтому стабильность мезона невысока и определяется длительностью переходного процесса изменения частотных характеристик, после чего возникшие биения выбрасывают захваченное нейтрино. После возврата электрона в первоначальное частотное состояние это же нейтрино может быть захвачено повторно и переходный процесс повторится.

1.5. Нуклоны и гипероны

При массовом рождении электронов, которое происходит во время столкновения амплитудных поверхностей волн противоположного знака, расстояния между ними очень малы, а частотные характеристики совпадают. В этих условиях электроны взаимодействуют между собою осевыми полями. Возможны два варианта взаимодействия: сближение двух электронов при совпадающем направлении вращения и сближение при встречном вращении. В первом случае сближение сопровождается синхронизацией и заканчивается непосредственным взаимодействием узлов противоположного знака. В результате этого электроны распадаются на нейтрино. Во втором случае, вследствие встречного вращения, относительная орбитальная скорость узлов в два раза превышает скорость сближения узлов противоположного знака. Поэтому они вступают во взаимодействие с узлом массы одноименного знака, но не успевают достичь друг друга. Возникшая при этом сила отталкивания возвращает электроны в исходное положение. Затем процесс сближения повторяется. При этом два объединившихся электрона находятся в колебательном движении вдоль оси вращения. Образовавшаяся структура обладает высокой стабильностью и имеет характеристики керна нуклона. Керн нуклона может быть левого или правого направления вращения. В условиях роста плотности сжатой массы этот же керн нуклона имеет характеристики керна антинуклона.

Керн нуклона имеет семь активных полей. Его можно представить как два рабочих колеса центробежного насоса, которые вращаются в противоположные стороны и колеблются в осевом направлении. Двумя внешними осевыми полями Вакуум всасывается внутрь рабочих колес. Два внутренних осевых поля также всасывают Вакуум внутрь, создавая отрицательное дисковое поле высокой амплитуды и с малым углом рассеяния. Дисковое поле имеет вид спиральных волн большой амплитуды. Спирали закручены в противоположные стороны. Между ними находится тонкий диск отрицательного поля, в котором спирали волн меняют направление. Поле тонкого диска имеет наивысшую амплитуду, но энергия его стремится к нулю при бесконечно малой толщине диска. Кроме этих полей керн нуклона имеет два положительных поля в плоскости вращения лопастей рабочих колес. В этих полях Вакуум выбрасывается в виде спиральных волн, подобно тому, как это происходит в электроне, но их угол рассеяния значительно меньше.

Высокое разрежение в центральной области керна нуклона создает дополнительную деформацию узлов и стягивает их к оси вращения, вследствие чего частота вращения системы увеличивается. Однако энергия системы не изменяется, поэтому все подобные частотные трансформации не меняют магнитный момент полей, количество движения Вакуума, связанного с каждым входящим в систему электроном.

Керн нуклона может захватить одним из внешних осевых полей мюон. При одинаковом направлении вращения мюон проваливается в яму отрицательного осевого поля керна, но деформированное подобно пружине нейтрино не позволяет узлам мюона и керна сблизиться до непосредственного взаимодействия. Вследствие возникающих биений мюон периодически выбрасывается из поля керна, но затем вновь захватывается им. Образовавшаяся структура имеет характеристики нейтрона.